Классификация электромагнитных явлений

Реферат на тему Классификация электромагнитных явлений Существуют общие подходы для упрощение

  1. Уравнение стационарного электромагнитного поля . Иногда можно рассматривать постоянные токи. При этом в уравнении (*) исчезают производные: Пример использования: расчет наводок .
  2. Рассмотрим систему уравнений в вакууме , где. Уравнения магнитостатики:, уравнение электростатики:. Уравнения магнитостатики имеет место и там, где. Уравнения Максвелла нехвильове. Волновым оно становится в однородной изотропной среде. Отсюда есть откуда получаем уравнение Лапласа : (с учетом заряда), Пуассона : (без).
  3. квазистатическая приближения : — размер объекта. Тогда уравнение Максвелла упрощаются. Рассмотрим металл: там пространственные переходы очень быстро растут (быстрое затухание) есть частными производными можно пренебречь.
  4. Для монохроматического линейного поля можно использовать метод комплексных амплитуд : избавляемся частных производных есть упрощаем уравнение Максвелла. Уравнения ЭМП в комплексной форме будем рассматривать только для линейных уравнений, хотя существует метод и для нелинейных. Рассмотрим уравнение:. Сделаем следующую замену:, и аналогично. Подставив получим:, приравняв коэффициенты получаем: — Мы упростили уравнение. Для того, чтобы записать линейное ДР в комплексных амплитудах, нужно: а) вместо действительных переменных записать комплексные переменные; б) вместо производных по времени надо записать. Для того чтобы найти решение уравнения, нужно решить упрощенное уравнение, а затем найти реальную часть от одного из выражений: или. Часто уравнение записывают с учетом того, что волновой вектор, где. В дальнейшем мы будем работать в комплексных амплитудах.

Было бы удобно свести уравнения Максвелла в волновых, но это можно сделать только в некоторых случаях, которые и рассмотрим. Читать далее

Вклад физики и космофизики в развитие научной герменевтики, introteh.ru

Понимание, с одной стороны, раскрывает отдельную «тутешнисть», «что-то» в мире, а с другой — выступает в раскрытии этой части в модусе передугадування и поэтому опирается на целое. Так возникает герменевтический круг: «Понимание целого должна быть достигнуто в терминах его индивидуальных частей, индивидуальных частей — в терминах целого ...»15. Часть из них имеет предпосылкой целое, тогда как последнее само постигается как связь частей. Реальная гносеологическая проблема, здесь кроется (по Г. В. Плеханова: может часть понять циле16), в космологическом варианте означает познаваемость — непознаваемости Вселенной как физического целого на основе эмпирически доступной непосредственным земным и астрономическим наблюдениям его части. Герменевтический круг, в отличие от порочного круга логики, раскрывает не какую произвольную процедуру интерпретации, а передает экзистенциальную структуру. И в отличие от логической герменевтический проблема заключается не в том, чтобы выйти за его пределы, а в том, чтобы правильно войти в него. Речь не препятствует проникновению в мир смыслов, а превращается, по выражению Хайдеггера, в «дом бытия», приобретает онтологических рис. Она становится не только знаком, но и тоном и звуком, ритмом и ландшафтом, пространством и временем, телом и духом, божественным и людським17. Что же нового вносят физика и космофизика в развитие научной герменевтики? Исторически герменевтика физики разворачивалась по типовому герменевтическим кругом, но специфика его заключается в том, что в генерализованной перспективе развития физики роль целого всегда играл Вселенная (мега — и микро-Космос), а роль части — «Земная» физика и астрономически наблюдаемая Вселенная. Это обусловило не только большой раздел мира сознания человека на чувственно-доступно-известный ей макроокил (макромир) и качественно другие, чувственно недоступны, неизвестные (немакро) миры, но и одновременно утверждение герменевтического принципа возможности понимания последних посредством первого как одного целого. Читать далее

Изобретение радио а. с. поповым, introteh.ru

Умер Попова 13 января 1906 4. Помощь строения и принципа действия первого радиоприемника. Идея использования электромагнитных волн для передачи сигналов на расстоянии впервые высказал в 1889 Попова. Он в 1895 построил и продемонстрировал в действии первый радиоприемник, который работал на релейной схеме: очень малая энергия электромагнитных волн с помощью специального устройства когерера — использовалась для управления электрозвонка. В нем электромагнитные волны принимались (регистрировались) специальным прибором — когерером. Под действием электромагнитной волны сопротивление когерера К резко уменьшается, в результате чего замыкается круг батареи Б. Ток проходит в обмотке реле Р, которое притягивает якорь Я, замыкая контакты С реле. Якорь замыкает контакт, и ток проходит в обмотке электромагнита Е. Электромагнит притягивает якорь-пластинку П с молоточком, который ударяет по чашке звонка Д. Слышать звук. Одновременно с этим разрываются контакты М и ток в обмотке Е исчезает. Молоточек ударяет по когереру, встряхивая опилки, их сопротивление возрастает. Ток в обмотке реле не проходит, и приемник снова готов к работе. В современных радиоприемниках когерер заменили электронные лампы и полупроводниковые транзисторы, но принцип реле остался. Электронная лампа работает как реле: слабые сигналы, которые поступают на сетку лампы, управляющие энергией местного источника тока, включенного в анодное круг лампы. Маркони в 1896 подал заявку, а в 1897 получил патент (в Англии) по применению электромагнитных волн для беспроводной связи. Читать далее

Исследование влияния наполнителя на структурную организацию и межфазное взаимодействие в композиционных полимерных материалах часть 2

Для подтверждения результатов эксперимента проведем теоретические расчеты и построим графики зависимости для полученных значений. Теоретические расчеты. Для интерпретации экспериментальных данных плотности полимерных композиций их сопоставляют с теоретическими расчетами плотности. Теоретические расчеты проводят по формулам аддитивности. Воспользуемся формулой для расчета плотности композиции, приведенной в , где (4) 0 п , н — соответственно плотности исследуемого образца, полимера и наполнителя, п и н — в соответствии объемное содержание полимера и наполнителя в композиции. Для вычислений используем табличный процессор Microsoft Excel., Который позволяет на основе введенных и рассчитанных значений построить графики зависимостей. Проведенные расчеты и построен график смотри в цветном приложении 1. Сравнение теоретических расчетов с результатами экспериментального исследования. Анализируя полученные результаты необходимо отметить существование некоторой разногласия между теоретическими расчетами и экспериментальными данными. Мы видим, что плотность полимерной композиции ПВХ + огарки растет с содержанием наполнителя. Наиболее интенсивно, по опытным данным, плотность композиции возрастает в области концентрации содержания наполнителя от 0,5% до 3% объемного содержания наполнителя. В области 3% — 7% наблюдается «плато». От 10% до 30% происходит плавный рост плотности композиции. Различия, которые возникли можно объяснить тем, что при теоретических расчетах были использованы двухкомпонентную модель ПВХ + наполнитель. Читать далее

Классификация электромагнитных явлений

Реферат на тему Классификация электромагнитных явлений Существуют общие подходы для упрощение

  1. Уравнение стационарного электромагнитного поля . Иногда можно рассматривать постоянные токи. При этом в уравнении (*) исчезают производные: Пример использования: расчет наводок .
  2. Рассмотрим систему уравнений в вакууме , где. Уравнения магнитостатики:, уравнение электростатики:. Уравнения магнитостатики имеет место и там, где. Уравнения Максвелла нехвильове. Волновым оно становится в однородной изотропной среде. Отсюда есть откуда получаем уравнение Лапласа : (с учетом заряда), Пуассона : (без).
  3. квазистатическая приближения : — размер объекта. Тогда уравнение Максвелла упрощаются. Рассмотрим металл: там пространственные переходы очень быстро растут (быстрое затухание) есть частными производными можно пренебречь.
  4. Для монохроматического линейного поля можно использовать метод комплексных амплитуд : избавляемся частных производных есть упрощаем уравнение Максвелла. Уравнения ЭМП в комплексной форме будем рассматривать только для линейных уравнений, хотя существует метод и для нелинейных. Рассмотрим уравнение:. Сделаем следующую замену:, и аналогично. Подставив получим:, приравняв коэффициенты получаем: — Мы упростили уравнение. Для того, чтобы записать линейное ДР в комплексных амплитудах, нужно: а) вместо действительных переменных записать комплексные переменные; б) вместо производных по времени надо записать. Для того чтобы найти решение уравнения, нужно решить упрощенное уравнение, а затем найти реальную часть от одного из выражений: или. Часто уравнение записывают с учетом того, что волновой вектор, где. В дальнейшем мы будем работать в комплексных амплитудах.

Было бы удобно свести уравнения Максвелла в волновых, но это можно сделать только в некоторых случаях, которые и рассмотрим. Читать далее

Нобелевский лауреат уильям филлипс (phillips), 1001skazok.ru

Нобелевский лауреат Уильям Филлипс (Phillips) за развитие методов охлаждения и захвата атомов лазерным светом р
ик рождения: 1948 Уильям Филипс родился 5 ноября 1948 в городке Уилкс-Барр неподалеку от города Кингстона (штат Пенсильвания, США) в семье социальных работников. С детства его интересовала наука, и впоследствии он решил, что она станет делом всей его жизни. Когда 1959 его семья переехала в Кэмп Хилла вблизи Гаррисбург, он пошел в 7 класс местной школы. В это время в подвале своего дома он создает лабораторию и проводит там эксперименты с огнем, взрывчаткой, ракетами и углеродной дугой. В старших классах он интересуется не только математикой, но и на французском языке, изучение которой впоследствии очень ему помогло при проведении научных дискуссий в исследовательской группе Клод Коэн-Таннуджи. Осенью 1966 он учится в Джуниат-колледже. В первый год своего обучения здесь Уильям Филипс под руководством председателя физического отделения В. Норриса начинает серию классических физических экспериментов, которые затем продолжались как эксперименты по переустройству спектрометра резонанса спиновых электронных Х-связей, пытаясь устранить в литературе по этому вопросу имеются разногласия. На последнем году обучения он провел семестр, занимаясь этими исследованиями в Аргонской национальной лаборатории. Филипс женился 1970, имеет двух дочерей. В том же году он начинает работать в Массачусетском технологическом институте с квантовым молекулярным генератором водорода сильного поля, а также с другим спектрометром электромагнитного резонанса электронных Х-связей. 1976 он получил докторскую степень в Массачусетском технологическом институте. Читать далее

Распространение электромагнитных волн в однозвьязних закрытых линиях передачи

Реферат на тему Распространение электромагнитных волн в однозв "язних закрытых линиях передачи И. Теоретические вопросы Новый материал . Прямоугольный волновод. Круглый волновод. Волноводы со сложной формой поперечного сечения. Исследование волн в полых волноводах односвязной формы выполняется при следующих предположений: 1) стенки волновода — идеальные проводники ( σ = ∞ ); 2) внутри волновода — идеальный диэлектрик ( σ = 0, ε = μ = 1). Составляющие поля в полом волноводе прямоугольного поперечного сечения размеров a b ( a> b ) размещенного так, чтобы начало системы координат находился в левом нижнем углу прямоугольника , ось Ox направлена вдоль стороны a , Oy — вдоль b , Oz — вдоль направления распространения волны зависят от ее типа. TM — волны ( B z = 0 ). Частных случаями развязку первого из волновых уравнений (5.11) являются выражения типа (5.13): , (6.1) где Е 0 — амплитуда продольной составляющей напряженности электрического поля; m = 1, 2, ...; n = 1, 2, ...; . (6.2) Критическая длина этой волны . (6.3) Зависимости (6.1) свидетельствуют о том, что в плоскости поперечного сечения волновода структура поля соответствует стоячим волнам. Числа m и п определяют количество полуволн, укладывающихся в отрезках a и b соответственно. Читать далее

Нобелевский лауреат джон попл (pople), allparfumlove.ru

Нобелевский лауреат Джон Попл (Pople) за большой вклад в исследования в квантовой химии, а также за разработку компьютерных вычислительных методов квантовой химии и за развитие метода функционала плотности р
оки жизни: 1925 — 2004 рр. Английский химик Дж. Попл родился 31 октября 1925 в курортном городке Бернем-он-Си на западе Англии и прожил там до окончания второй мировой войны (1946). Свое образование поплам получал в начальной школе в Бернема, а с 1936 продолжил обучение в Бристольском грамматической школе. В 12 лет у него возникают способности к математике и к концу года он преодолевает весь курс обучения по математике средней школы. В октябре 1942 Джон Попл учится в Тринити-колледже, а 1943 вступает в Кембриджский университет. В мае 1945 он участвует в возведении сооружений в послевоенной Британии и возвращается к обучению только в октябре 1947 После экзаменов в июне 1948 он начинает карьеру на поприще теоретической химии. Он изучает молекулярное строение воды, природу единичной пары электронов. Это был начальный шаг в освоении теории водородных соединений (между молекулами воды) и первичные, скорее, — эмпирические попытки изучения строения жидкой воды. 1951 он получает степень доктора философии по математике в Кембриджском университете. В конце 1955 Поплам проводит исследования ядерно-магнитного резонанса, который потом стал основой в изучении молекулярного строения. Исследованиями в этой области он занимается в Национальном совете исследований Оттавы (Канада). Следствием этого становится его книга с «ядерномагнитный резонанса». 1958 Джон Попл возглавляет Отделение базовой физики в Национальной физической лаборатории в Лондоне. 1961 он организует международную конференцию в Лондоне. Читать далее

Внутренняя энергия и способы ее изменения. работа в термодинамике, allparfumlove.ru

Внутренняя энергия и способы ее изменения. Работа в термодинамике Дидактическая цель : углубить знания учащихся о внутренней энергии идеального газа и ввести понятие работы газа при изопроцессам. Воспитательная цель: Продолжать формировать у учащихся причинно-следственной категории изменения внутренней энергии и ее сохранение при изучении явлений природы. На данном уроке учащиеся должны уметь самостоятельно установить причину (изменение температуры) и следствие (изменение внутренней энергии газа). Основные знания и умения. Уметь решать задачи по применению формул, позволяющие определять внутреннюю энергию газа и вычислять работу газа при его изобарном расширении. Оборудование: Штатив, пробирка с водой, спиртовка. Ход урока И. Повторение и проверка знаний.

  1. Приведите примеры упругих и пластических деформаций.
  2. Приведите примеры деформаций растяжения и сжатия.
  3. Почему при очень кратковременных воздействиях не возникают пластические деформации?
  4. В чем сходство и в чем различие между напряжением в твердом теле и давлением в жидкости?
  5. От чего зависит коэффициент жесткости в законе Гука?
  6. Что такое предел прочности?

ИИ. Изучение нового материала. 1. Термодинамика (греческое слово) «термос» — теплота. «динамикас» — сила. Возникновение термодинамики было обусловлено потребностями практики — широким применения тепловых (паровых) машин. Было необходимо выявить закономерности преобразования энергии с помощью тепловых машин и указать пути повышения их КПД. Термодинамика зародилась как наука о движущих силах, возникающих при тепловых процессах, как теория тепловых машин, рассматривает процессы взаимного превращения механической и внутренней энергии. Основные законы взаимного преобразования механической и внутренней энергии являются основными законами термодинамики. Читать далее

Распространение электромагнитных волн в однозвьязних закрытых линиях передачи часть 3

= 1,89 10-3 Гн / км, емкость C = 6,3 10 -9 Ф / км, проводимость изоляции между проводниками G = 5,7 10-6 См / км, рабочая частота f = 20 кГц. Решение . Импеданс линии определяется формулой (7.21), причем на данной частоте ω L = 2 π f L = 2 π 2104 1,89 10-3 = = 237,504 Ом / км>> R , а ω C = 2 π f C = 2 π 2104 6,3 10-9 = = 7,917 10-4 Ом / км>> G , то Ом, а коэффициент распространения волны где α — коэффициент затухания, а β — коэффициент фазы. Подставив значения данных величин и выделив действительную и мнимую части коэффициента распространения волны, получаем значение α = 0,008 км-1, β = 0,435 км-1, откуда находятся волны λ = 2 π / β = 14,4 км и v ф = ω / Β = 2,89 108 м / с. IV. Задачи для самостоятельного решения 7.1. Вычислить коэффициент характеристического угасание ленточной линии, состоящий из пары длинных медных полос, разделенных диэлектриком (ε = 2,25, μ = 1) толщиной b = 4 мм; ширина полос a = 15 мм. Амплитудное значение напряженности эл-ческого поля падающей волны E 0 = 5000 В / м, частота f = 6109 Гц. Ответ . 0,0524 м 1. 7.2. Рассчитайте амплитудные значения векторов напряженности электрического и магнитного полей Т — волны и коэффициент ее угасания в ленточной линии, состоящий из пары длинных медных полос, разделенных прослойкой воздуха (ε = 1, μ = 1) толщиной b = 2 мм; ширина полос a = 10 см. Мощность, передаваемая по линии, составляет 100 Вт, рабочая частота f = 109 Гц. Ответ. 1,92 104 В / м, 51 А / м, 1,11 10-3 м-1. 7.3. Рассчитайте амплитудные значения векторов напряженности электрического и магнитного полей Т — волны и коэффициент ее угасания в ленточной линии, состоящий из пары длинных медных полос, разделенных прослойкой воздуха (ε = 1, μ = 1) толщиной b = 2 мм; ширина полос a = 10 см. Мощность, передаваемая по линии, составляет 100 Вт, рабочая частота f = 106 Гц. Ответ. 1,92 104 В / м, 51 А / м, 3,51 10-4 м-1. Читать далее

Страница 1 из 1712345...10...Последняя »