Высокотемпературная зверхпровиднисть часть 2

В монокристаллах высокотемпературных сверхпроводников в магнитных полях, более НС1, наблюдается вихревых структура, подобная той, что ранее была найдена в традиционных сверхпроводниках второго рода. Для большинства ВТСП характерна сильная анизотропия, что приводит к очень необычного характера зависимости магнитного момента этих веществ от величины поля в случае, когда поле наклонено к основным кристаллографических осей. Суть эффекта заключается в том, что вследствие значительной анизотропии вихревых линиям сначала энергетически выгодно размещаться между слоями CuO2 в плоскости (ab) (в плоскости слоев) и только потом, после превышения где-либо поля, начинают пронизывать ab-плоскости.
погружение шпунта Ларсена

Соединение ТС, К Количество CuO-слоев a, b, нм , нм a, b, нм , нм
La1.85Sr0.15CuO4 40 1 80 430 3,7 0,7
YBa2Cu3O7 95 2 27 180 3,1 0,4
Bi2Sr2CaCu2O8 95 2 25 500 3,8-1,8 0,2
Bi2Sr2Ca2Cu3O10 115 3 <25 > 500 3,0 <0,2
Таб.1.1.1. Параметры ВТСП-материалов Из-за малой длины когерентности (1-30) вихре слабо закреплены на дефектах образца и могут легко перемещаться по нему как и при пропускании через образец тока, так и при наличии ингридиента температуры. Рис.1.13 служит качественной иллюстрацией механизма движения вихрей. Потенциальный рельеф для вихрей в образце определяет силу пиннинга. Рис.1.1.3. Схематическое изображение потенциального рельефа, который приводит к пиннинга и его изменение при протекании тока через образец. Если через образец пропускать ток, то из-за силы Лоренца, действующей на вихри потенциальный рельеф изменится. При критическом токовые Jc все вихви начинают свободно двигаться по образцу, то есть пиннинга в этом случае отсутствует. Однако при конечного температуре существует вероятность движения вихрей и при J 1 выражение (1.2.7) соответствует многократно экспериментально подтвержденном факта линейной зависимости удельного сопротивления ВТСП-материалов от температуры . На основе (1.2.2, 1.2.6 и 1.2.7) можно сделать вывод, что